СКОРОСТЬ ЗВУКА - скорость распространения в среде упругой волны. Определяется упругостью и плотностью среды. Для , бегущей без изменения формы со скоростью с в направлении оси х , звуковое давление р можно представить в виде р = р(х - - ct) , где t - время. Для плоской гармония, волны в среде без дисперсии и С. з. выражается через частоту w и k ф-лой с = w/k. Со скоростью с распространяется фаза гармонич. волны, поэтому с наз. также фазовой С. з. В средах, в к-рых форма произвольной волны меняется при распространении, гармонич. волны тем не менее сохраняют свою форму, но фазовая скорость оказывается различной для разных частот, т. е. имеет место дисперсия звука .В этих случаях пользуются также понятием групповой скорости . При больших амплитудах появляются нелинейные эффекты (см. Нелинейная акустика ),приводящие к изменению любых волн, в т. ч. и гармонических: скорость распространения каждой точки профиля волны зависит от величины давления в этой точке, возрастая с ростом давления, что и приводит к искажению формы волны.
Скорость звука в газах и жидкостях
. В газах и жидкостях звук
распространяется в виде объёмных волн сжатия - разряжения. Если процесс
распространения происходит адиабатически (что, как правило, и имеет место),
т. е. изменение темп-ры в звуковой волне не успевает выравниваться и за
1 / 2
, периода тепло из нагретых (сжатых) участков
не успевает перейти к холодным (разреженным), то С. з. равна
, где Р
- давление в веществе,
- его плотность, а индекс s
показывает, что производная берётся
при постоянной энтропии. Эта С. з. наз. адиабатической. Выражение для С.
з. может быть записано также в одной из следующих форм:
где К ад - адиабатич. модуль всестороннего сжатия вещества, - адиабатич. сжимаемость, - изотермич. сжимаемость, = - отношение теплоёмкостей при постоянных давлении и объёме.
В ограниченных твёрдых телах кроме продольных и поперечных волн имеются
и др. типы волн. Так, вдоль свободной поверхности твёрдого тела или вдоль
границы его с др. средой распространяются поверхностные акустические
волны
, скорость к-рых меньше скорости объёмных волн, характерных для
данного материала. Для пластин, стержней и др. твёрдых акустич. волноводов
характерны нормальные волны
,скорость к-рых определяется не только
свойствами вещества, но и геометрией тела. Так, напр., С. з. для продольной
волны в стержне с ст, поперечные размеры к-рого много меньше
длины волны звука, отличается от С. з. в неограниченной среде с l
(табл. 3):
Методы измерения С.з. можно подразделить на резонансные, интерферометрические, импульсные и оптические (см. Дифракция света на ультразвуке ).Наиб. точности измерения достигают с помощью импульсно-фазовых методов. Оптич. методы дают возможность измерять С. з. на гиперзвуковых частотах (вплоть до 10 11 -10 12 Гц). Точность абс. измерений С. з. на лучшей аппаратуре ок. 10 -3 % , тогда как точность относит. измерений порядка 10 -5 % (напр., при изучении зависимости с от темп-ры или магн. поля пли от концентрации примесей или дефектов).
Измерения С. з. используются для определения мн. свойств вещества, таких, как величина отношения теплоёмкостей для газов, сжимаемости газов и жидкостей, модулей упругости твёрдых тел, дебаевской темп-ры и др. (см. Молекулярная акустика) . Определение малых изменений С. з. является чувствит. методом фиксирования примесей в газах и жидкостях. В твёрдых телах измерение С. з. и её зависимости от разл. факторов (темп-ры, магн. поля и др.) позволяет исследовать строение вещества: зонную структуру полупроводников, строение поверхности Ферми в металлах и пр.
Лит.: Ландау Л. Д., Л и ф ш и ц Е. М., Теория упругости, 4 изд., М., 1987; их же, Гидродинамика, 4 изд., М., 1988; Бергман Л., и его применение в науке и технике, пер. с нем., 2 изд., М., 1957; Михайлов И. Г., Соловьев В. А., Сырников Ю. П., Основы молекулярной акустики, М., 1964; Таблицы для расчета скорости звука в морской воде, Л., 1965; Физическая акустика, под ред. У. Мэзона, пер. с англ., т. 1, ч. А, М., 1966, гл. 4; т. 4, ч. Б, М., 1970, гл. 7; Колесников А. Е., Ультразвуковые измерения, 2 изд., М., 1982; Т р у э л л Р., Э л ь б а у м Ч., Ч и к Б., Ультразвуковые методы в физике твердого тела, пер. с англ., М., 1972; Акустические кристаллы, под ред. М. П. Шаскольской, М., 1982; Красильни ков В. А., Крылов В. В., Введение в физическую акустику, М., 1984. А. Л. Полякова .
Цель работы : определение длины стоячей волны и скорости звука в воздухе.
Приборы и принадлежности: резонатор с телефоном и микрофоном, звуковой генератор, осциллограф, отсчетная линейка.
Теоретическое введение
Звук представляет собой упругие волны, распространяющиеся в газах, жидкостях и твердых телах и воспринимаемые ухом человека и животных. Человеческое ухо способно воспринимать звук с частотами от 16 Гц до 20 кГц. Звук с частотами ниже 16 Гц называется инфразвуком, а выше 20 кГц – ультразвуком. Наука о звуке называется акустикой.
Если в упругую среду поместить источник колебаний, то соприкасающиеся с ним частицы будут выведены из положения равновесия и придут в колебательное движение. Колебания этих частиц передаются силами упругости соседним частицам среды, а от них – к другим, более удаленным от источника колебаний. Через некоторое время колебательный процесс охватит всю среду. Распространение колебаний в упругой среде называется волной или волновым процессом.
Различают продольные волны (частицы колеблются вдоль направления распространения волны) и поперечные волны (частицы колеблются перпендикулярно этому направлению). Продольные волны представляют собой чередующиеся сгущения и разрежения. Такие волны распространяются в средах, в которых возникают силы упругости при деформациях сжатия и растяжения, но не обладающих напряжением сдвига (т.е. в твердых телах, жидкостях и газах). Примером продольных волн являются звуковые волны. Поперечные волны распространяются в средах, в которых возникают упругие силы при деформации сдвига (т.е. в твердых телах или в некоторых особых случаях, например, волны на границе раздела жидкость-газ). Скорость распространения продольных и поперечных волн зависит от упругих свойств среды. Так, при 20 ºС скорость звука в воздухе равна 343 м/c, в воде – 1480 м/c, в стали – около 6000 м/c.
Скорость звука в газах теоретически можно рассчитать по формуле:
где – показатель адиабаты (отношение теплоемкости при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном объеме), R – молярная газовая постоянная, Т – термодинамическая температура, М – молярная масса газа. Таким образом, скорость звука в газах оказывается такого же порядка, что и средняя скорость теплового движения молекул.
Уравнение бегущей волны, распространяющейся вдоль координаты x , имеет вид:
= A cos(t – kx ), (2)
где
– смещение частиц среды от положения
равновесия; А
– амплитуда волны;
– циклическая частота колебаний; t
– время; k
– волновое число,
(
– длина волны).
Стоячей волной называется особое колебательное состояние среды, возникающее при наложении двух встречных бегущих волн (например, прямой и отраженной) одинаковой амплитуды и частоты. Стоячая волна – это частный случай интерференции волн.
Рассмотрим сложение двух встречных волн с одинаковой амплитудой и частотой. Прямая волна описывается уравнением
1 = A cos(t – kx ), (3)
в уравнении отраженной волны координата x меняет знак на противоположный:
2 = A cos(t + kx ). (4)
Сложим уравнения (3) и (4):
= 1 + 2 = A cos(t – kx ) + A cos(t + kx )
и, воспользовавшись формулой для суммы косинусов двух углов, получим уравнение стоячей волны:
= 2A cosx cost . (5)
Выражение, стоящее перед cost , представляет собой амплитуду стоячей волны:
А ст. в. = 2A cosx . (6)
Амплитуда колебаний частиц среды в стоячей волне зависит от координаты частиц x и, следовательно, меняется от точки к точке. Амплитуда стоячей волны максимальна (такие геометрические места называются пучностями) при условии
cosx = 1,
x = n , (7)
откуда координаты пучностей
x пучн = . (8)
Амплитуда стоячей волны принимает нулевые значения (такие точки называются узлами) при условии
cosx = 0,
x = (2n + 1), (9)
откуда координаты узлов
x
узл =
. (10)
В формулах (7) – (10) n = 0, 1, 2, 3 … . Расстояние между соседними узлами или соседними пучностями равно/2, а соседние узлы и пучности сдвинуты на/4. Точки, находящиеся в узлах, не совершают колебаний.
Расстояние между двумя смежными узлами или пучностями называется длиной стоячей волны. Следовательно, длина стоячей волны равна половине длины бегущей волны:
ст = . (11)
Построим график стоячей волны. По уравнению (5) рассчитаем смещения для фиксированных моментов времени t = 0, T /8, T /4, 3T /8, T /2. В каждое из получившихся уравнений = f (x ) подставим координаты x = 0, /4, /2, 3/4, , 5/4… . Результаты расчетов приведены ниже.
Полученные зависимости = f (x ) изображены на рис. 1 и представляют собой своего рода «мгновенные фотографии» стоячей волны.
Стоячая волна имеет следующие особенности:
амплитуда колебаний частиц различна в разных местах среды;
в пределах участка среды от одного узла до другого все частицы колеблются в одной фазе, при переходе через узел фаза колебаний меняется на противоположную;
в отличие от бегущей волны она не переносит энергию.
t = 0, = 2A cosx |
||||||
t
=
,
= 2A
cosx
cos,
=
|
||||||
A |
– |
A | ||||
t = , = 2A cosx cos, = 0 |
||||||
Скорость звука
К основным характеристикам звуковых волн относят скорость звука, его интенсивность - это объективные характеристики звуковых волн, высоту тона, громкость относят к субъективным характеристикам. Субъективные характеристики зависят в большой мере от восприятия звука конкретным человеком, а не от физических характеристик звука.
Измерение скорости звука в твердых телах, жидкостях и газах указывают на то, что скорость не зависит от частоты колебаний или длины звуковой волны, т. е., для звуковых волн не характерна дисперсия. В твердых телах могут распространяться продольные и поперечные волны, скорость распространения которых находят с помощью формул:
где Е - модуль Юнга, G - модуль сдвига в твердых телах. В твердых телах скорость распространения продольных волн почти в два раза больше чем скорость распространения поперечных волн.
В жидкостях и газах могут распространяться лишь продольные волны. Скорость звука в воде находят за формулой:
K - модуль объемного сжатия вещества.
В жидкостях при возрастании температуры скорость звука возрастает, что связано с уменьшением коэффициента объемного сжатия жидкости.
Для газов выведена формула, которая связывает их давление с плотностью:
Впервые эту формулу для нахождения скорости звука в газах использовал И. Ньютон. Из формулы видно, что скорость распространения звука в газах не зависит от температуры, она также не зависит от давления, поскольку при возрастании давления возрастает и плотность газа. Формуле можно придать и более рациональный вид: на основе уравнения Менделеева-Клапейрона:
Тогда скорость звука будет равна:
Формула носит название формулы Ньютона. Рассчитанная с ее помощью скорость звука в воздухе составляет при 273К 280 м/с. Реальная же экспериментальная скорость составляет 330 м/с.
Этот результат значительно отличается от теоретического и причину этого установил Лаплас.
Он показал, что распространение звука в воздухе происходит адиабатно. Звуковые волны в газах распространяются так быстро, что, что созданные локальные изменения объема и давления в газовой среде происходят без теплообмена с окружающей средой. Лаплас вывел уравнение для нахождения скорости звука в газах:
Распространение звуковых волн
В процессе распространения звуковых волн в среде происходит их затухание. Амплитуда колебаний частиц среды постепенно уменьшается при возрастании расстояния от источника звука.
Одной из основных причин затухания волн есть действие сил внутреннего трения на частицы среды. На преодоление этих сил непрерывно используется механическая энергия колебательного движения, что переносится волной. Эта энергия превращается в энергию хаотического теплового движения молекул и атомов среды. Поскольку энергия волны пропорциональна квадрату амплитуды колебаний, то прираспространении волн от источника звука вместе с уменьшением запаса энергии колебательного движения уменьшается и амплитуда колебаний.
На распространение звуков в атмосфере влияет много факторов: температура на разных высотам, потоки воздуха. Эхо - это отраженный от поверхности звук. Звуковые волны могут отражаться от твердых поверхностей, от слоев воздуха в которых температура отличается от температуры соседних слоев.
Под звуком понимают упругие волны, лежащие в пределах слышимости человеческого уха, в интервале колебаний от 16 гц до 20 кгц. Колебания с частотой ниже 16 гц называются инфразвуком, свыше 20 кгц -ультразвуком.
Вода по сравнению с воздухом обладает большей плотностью и меньшей сжимаемостью. В связи с этим скорость звука в воде в четыре с половиной раза больше, чем в воздухе, и составляет 1440 м/сек. Частота колебаний звука (ню) связана с длиной волны (лямбда) соотношением: c = лямбда-ню. Звук распространяется в воде без дисперсии. Скорость звука в воде изменяется в зависимости от двух параметров: плотности и температуры. Изменение температуры на 1° влечет за собой соответственное изменение скорости звука на 3,58 м в секунду. Если проследить за скоростью распространения звука от поверхности до дна, окажется, что сначала из-за понижения температуры она быстро убывает, достигнув на некоторой глубине минимума, а затем, с глубиной, начинает быстро возрастать за счет увеличения давления воды, которое, как известно, возрастает приблизительно на 1 атм на каждые 10 м глубины.
Начиная с глубины приблизительно 1200 м , где температура воды практически остается постоянной, изменение скорости звука происходит за счет изменения давления. «На глубине, равной приблизительно 1200 м (для Атлантики), имеется минимум значения скорости звука; на больших глубинах благодаря увеличению давления скорость звука опять увеличивается. Так как звуковые лучи всегда изгибаются к участкам среды, где их скорость наименьшая, то они концентрируются в слое с минимальной скоростью звука» (Красильников, 1954). Этот слой, открытый советскими физиками Л. Д. Розенбергом и Л.М. Бреховских, носит название «подводного звукового канала». Звук, попавший в звуковой канал, может распространяться без ослабления на огромные расстояния. Эту особенность необходимо иметь в виду при рассмотрении акустической сигнализации глубоководных рыб.
Поглощение звука в воде в 1000 раз меньше, чем в воздухе. Источник звука в воздухе мощностью в 100 квт в воде слышен на расстоянии до 15 км ; в воде источник звука в 1 квт слышен на расстоянии 30-40 км. Звуки различных частот поглощаются неодинаково: сильнее всего поглощаются звуки высоких частот и мгнее всего - низкие звуки. Малое поглощение звука в воде позволило использовать его для гидролокации и сигнализации. Водные пространства наполнены большим количеством различных звуков. Звуки водоемов Мирового океана, как показал американский гидроакустик Венц (Wenz, 1962), возникают в связи со следующими факторами: приливами и отливами, течениями, ветром, землетрясениями и цунами, индустриальной деятельностью человека и биологической жизнью. Характер шумов, создаваемых различными факторами, отличается как набором звуковых частот, так и их интенсивностью. На рис. 2 показана зависимость спектра и уровня давления звуков Мирового океана от вызывающих их факторов.
В различных участках Мирового океана состав шумов определяют различные компоненты. Большое влияние при этом на состав звуков оказывают дно и берега.
Таким образом, состав и интенсивность шумов в различных участках Мирового океана исключительно разнообразны. Существуют эмпирические формулы, показывающие зависимость интенсивности шумов моря от интенсивности вызывающих их факторов. Однако в практических целях шумы океана измеряются обычно эмпирически.
Следует отметить, что среди звуков Мирового океана наибольшей интенсивностью отличаются индустриальные звуки, создаваемые человеком: шум кораблей, тралов и т. д. По данным Шейна (1964), они по интенсивности в 10-100 раз превышают иные звуки Мирового океана. Однако, как видно из рис. 2, их спектральный состав несколько отличается от спектрального состава звуков, вызываемых другими факторами.
При распространении в воде звуковые волны могут отражаться, преломляться, поглощаться, испытывать диффракцию и интерференцию.
Встречая на своем пути препятствие, звуковые волны могут отразиться от него в случае, когда длина их волны (лямбда) меньше размера препятствия, или обогнуть (диффрагировать) его в случае, когда их длина волны больше препятствия. В этом случае можно слышать то, что происходит за препятствием, не видя источника непосредственно. Падая на препятствие, звуковые волны в одном случае могут отразиться, в другом - проникнуть в него (поглотиться им). Величина энергии отраженной волны зависит от того, как сильно разнятся между собой так называемые акустические сопротивления сред «р1с1» и «р2с2», на границу раздела которых падают звуковые волны. Под акустическим сопротивлением среды подразумевается произведение плотности данной среды р на скорость распространения звука с в ней. Чем больше разница акустических сопротивлений сред, тем большая часть энергии отразится от раздела двух сред, и наоборот. В случае, например, падения звука из воздуха, рс которого 41, в воду, рс которой 150 000, он отражается согласно формуле:
В связи с указанным звук гораздо лучше проникает в твердое тело из воды, чем из воздуха. Из воздуха в воду звук хорошо проникает через кусты или камыши, выступающие над водной поверхностью.
В связи с отражением звука от препятствий и его волновой природой может происходить сложение или вычитание амплитуд звуковых давлений одинаковых частот, пришедших в данную точку пространства. Важным следствием такого сложения (интерференции) является образование стоячих волн при отражении. Если, например, привести в колебание камертон, приближая и удаляя его от стены, можно слышать из-за появления пучностей и узлов в звуковом поле усиление и ослабление громкости звука. Обычно стоячие волны образуются в закрытых емкостях: в аквариумах, бассейнах и пр. при относительно длительном по времени звучании источника.
В реальных условиях моря или другого естественного водоема при распространении звука наблюдаются многочисленные сложные явления, возникающие в связи с неоднородностью водной среды. Огромное влияние на распространение звука в естественных водоемах оказывают дно и границы раздела (вода - воздух), температурная и солевая неоднородность, гидростатическое давление, пузырьки воздуха и планктонные организмы. Поверхности раздела вода - воздух и дно, а также неоднородность воды приводят к явлениям рефракции (искривление звуковых лучей), или реверберации (многократное отражение звуковых лучей).
Пузырьки воды, планктон и другие взвеси способствуют поглощению звука в воде. Количественная оценка этих многочисленных факторов в настоящее время еще не разработана. Учитывать же их при постановке акустических опытов необходимо.
Рассмотрим теперь явления, происходящие в воде при излучении в ней звука.
Представим себе звуковой источник как пульсирующую сферу в бесконечном пространстве. Акустическая энергия, излучаемая таким источником, ослабляется обратно пропорционально квадрату расстояния от его центра.
Энергия образующихся звуковых волн может быть охарактеризована тремя параметрами: скоростью, давлением и смещением колеблющихся частиц воды. Два последних параметра представляют особый интерес при рассмотрении слуховых способностей рыб, поэтому на них остановимся более подробно.
По Гаррису и Бергельджику (Harris a. Berglijk, 1962), распространение волн давления и эффекта смещения по-разному представлены в ближнем (на расстоянии менее одной длины волны звука) и дальнем (на расстоянии, более одной длины волны звука) акустическом поле.
В дальнем акустическом поле давление ослабляется обратно пропорционально расстоянию от источника звука. При этом в дальнем акустическом поле амплитуды смещения прямо пропорциональны амплитудам давления и связаны между собой формулой:
где Р - акустическое давление в дин/см 2 ;
d - величина смещения частиц в см.
В ближнем акустическом поле зависимость между амплитудами давления и смещения иная:
где Р -акустическое давление в дин/см 2 ;
d - величины смещения частиц воды в см;
f - частота колебаний в гц;
рс - акустическое сопротивление воды, равное 150 000 г/см 2 сек 2 ;
лямбда - длина волны звука в м ; r - расстояние от центра пульсирующей сферы;
i = SQR i
Из формулы видно, что амплитуда смещения в ближнем акустическом поле зависит от длины волны, звука и расстояния от источника звука.
На расстояниях, меньших, чем длина волны рассматриваемого звука, амплитуда смещения убывает обратно пропорционально квадрату расстояния:
где А - радиус пульсирующей сферы;
Д - увеличение радиуса сферы за счет пульсации; r - расстояние от центра сферы.
Рыбы, как будет показано ниже, обладают двумя разными типами приемников. Одни из них воспринимают давление, а другие - смещение частиц воды. Приведенные уравненияимеют поэтому большое значение для правильной оценки ответных реакций рыб на подводные источники звука.
В связи с излучением звука отметим еще два явления, связанные с излучателями: явление резонанса и направленности излучателей.
Излучение звука телом происходит в связи с его колебаниями. Каждое тело имеет собственную частоту колебаний, определяемую размером тела и его упругими свойствами. Если такое тело приводится в колебание, частота которого совпадает с его собственной частотой, наступает явление значительного увеличения амплитуды колебания - резонанс. Применение понятия о резонансе позволяет охарактеризовать некоторые акустические свойства излучателей и приемников рыб. Излучение звука в воду может быть направленным и ненаправленным. В первом случае звуковая энергия распространяется преимущественно в определенном направлении. График, выражающий пространственное распределение звуковой энергии данного источника звука, называют диаграммой его направленности. Направленность излучения наблюдается в случае, когда диаметр излучателя значительно больше длины волны излучаемого звука.
В случае ненаправленного излучения звуковая энергия расходится во все стороны равномерно. Такое явление происходит в случае, когда длина волны излучаемого звука превосходит диаметр излучателя лямбда>2А. Второй случай наиболее характерен для подводных излучателей низкой частоты. Обычно длины волн низкочастотных звуков бывают значительно больше размеров применяемых подводных излучателей. Такое же явление характерно и для излучателей рыб. В этих случаях диаграммы направленности у излучателей отсутствуют. В настоящей главе были отмечены лишь некоторые общие физические свойства звука в водной среде в связи с биоакустикой рыб. Некоторые более частные вопросы акустики будут рассмотрены в соответствующих разделах книги.
В заключение рассмотрим применяемые различными авторами системы измерений звука. Звук может быть выражен его интенсивностью, давлением или уровнем давления.
Интенсивность звука в абсолютных единицах измеряется или числом эрг/сек-см 2 , или вт/см 2 . При этом 1 эрг/сек=10 -7 вт.
Давление звука измеряется в барах.
Между интенсивностью и давлением звука существует зависимость:
пользуясь которой можно переводить эти величины одну в другую.
Не менее часто, особенно при рассмотрении слуха рыб, в связи с огромным диапазоном пороговых величин звуковое давление выражают в относительных логарифмических единицах децибеллах, дб. Если звуковое давление одного звука Р , а другого Р о, то считают, что первый звук громче второго на k дб и вычисляют его по формуле:
Большинство исследователей при этом за нулевой отсчет давления звука Р о принимают пороговую величину слуха человека, равную 0,0002 бара для частоты 1000 гц.
Достоинством такой системы является возможность непосредственного сопоставления слуха человека и рыб, недостатком - сложность сопоставления полученных результатов по звучанию и слуху рыб.
Фактические величины звукового давления, создаваемого рыбами, на четыре - шесть порядков выше принятого нулевого уровня (0,0002 бара), а пороговые уровни слуха различных рыб лежат как выше, так и ниже условного нулевого отсчета.
Поэтому для удобства сопоставления звуков и слуха рыб американские авторы (Tavolga a. Wodinsky, 1963, и др.) пользуются другой системой отсчета.
За нулевой уровень отсчета принято давление звука в 1 бар, который на 74 дб выше ранее принятого.
Ниже приводится примерное соотношение обеих систем.
Фактические величины по американской системе отсчета в тексте помечены звездочкой.
Наверное, многие из Вас слышали о таком понятии как скорость звука. Надеюсь большинство из Вас понимает, что это такое. А если даже и нет, то сейчас разберемся.
Что такое скорость?
Во-первых, нужно понимать, что скорость – это физическая величина, показывающая какое расстояние может преодолеть тело за единицу времени. Из этого определения следует, что автомобиль, движущийся со скоростью 70 км/ч, в 99% случаев может проехать 70 километров за один оборот часовой стрелки (то есть за час). 1% случаев скинем на то, что он может поломаться по дороге или дорога закончится. С машиной понятно. Вместо машины можно взять и другие объекты: человек бежит, камень летит, тушканчик прыгает и т д. Все эти тела являются реальными объектами, которые можно увидеть и даже потрогать. Но звук это ведь не камень или самолет, откуда у него скорость?
Понятие состоит из двух слов. С первым мы уже разобрались. Теперь перейдем ко второму. Что такое звук?
Звук – это то, что мы можем слышать, то есть это физическое явление. Это явление возникает в результате распространения звуковой волны в твердой, жидкой или газообразной среде. Звуковая волна очень похожа на обычную морскую волну, которую все видели вживую или по телевизору (не зря же их назвали одинаково – волна ). Но более точно можно представить звуковую волну как круги на воде, которые появляются после бросания камешка. Ведь звук распространяется во все стороны одинаково! Если Вы покричите на стакан с водой, то Вас заберут в дурку Вы сможете увидеть звук!!! В виде кругов на поверхности воды.
То есть звуковая волна – это по сути колебание атомов той среды, в которой распространяется звук. Именно поэтому от громкой музыки трясутся окна.
Теперь мы знаем, что такое скорость и что такое звук, так давайте же соединим эти понятия вместе!
Скорость звука – величина, показывающая на какое расстояние может распространиться звуковая волна за единицу времени.
Как мы уже разобрались, для движения звуковой волны необходимо (воздух, вода, твердое тело), которые будут колебаться. Именно поэтому в космосе нет звука! Так как там нет атомов (практически нет, немножко есть, но очень мало)! И самое интересное, что звук распространяется в воздухе со скоростью 340 м/с, в воде – со скоростью 1500 м/с, а в твердых телах – со скоростями 3000-6000 м/с. В этом нет ничего удивительного, так как чем меньше расстояние между атомами, тем быстрее пробежит звук.